下面我們將主要討論共射級(jí)放大電路 放大電路就是把小信號(hào)放大為大信號(hào)。如下圖所示，晶體管有三個(gè)端子，分別是集電極、基極、發(fā)射極。其中基極為輸入，集電極為輸出，發(fā)射級(jí)為公用地。因此我們稱(chēng)之為共發(fā)射極放大電路。 三極管放大電路 同時(shí)上圖，也給出了三極管的靜態(tài)工作點(diǎn)，各處的電壓值。 下面我們來(lái)算一下此電路交流電壓的放大倍數(shù) 由于基極-發(fā)射極之間存在的二極管是在導(dǎo)通的情況下使用的（交流電組為0），所以基極的交流電位（*Vi）直接出現(xiàn)在發(fā)射極。因此，由交流電輸入電壓(Vi)引起的交流電流變化為（*Ii）,其中*Ii=*Vi/Re。 另外，令集電極電流變化為*Ic,由*Ic引起的集電極交流電壓變化為*Vc=*IcRc。 進(jìn)而我們認(rèn)為集電極電流等于發(fā)射極電流。那么*Vc=*IcRc=*IiRc=*ViRc/Re 那么交流電壓的放大倍數(shù)為：A=*Vc/*Vi=Rc/Re。 由以上可知，放大倍數(shù)和直流放大倍數(shù)系數(shù)無(wú)關(guān)。而是由Rc和Re的比值決定的。 當(dāng)Re的值增加時(shí)，則放大倍數(shù)減小，所以我們認(rèn)為該電阻增加了電路的負(fù)反饋功能。為此我們稱(chēng)Re為發(fā)射極反饋電阻。 由于負(fù)反饋，Re有抑制hfe的分散性和Vbe的溫度變化而引起的發(fā)射極電流變化的作用。 晶體管在高頻信號(hào)幅頻特性不擴(kuò)展的理由 在上面的討論下，我們已經(jīng)說(shuō)明了，晶體管對(duì)交流信號(hào)下的放大倍數(shù)，然而在實(shí)際應(yīng)用中，我們發(fā)現(xiàn)，如果按照上述電路去發(fā)大高頻信號(hào)時(shí)，頻率衰減非常大。這是因?yàn)樵诟哳l特性下，存在密勒效應(yīng)的原因！ 密勒效應(yīng) 高頻下的晶體管的等效電路 當(dāng)我們考慮集體管基極存在的串聯(lián)電阻rb及在各端子間存在的電容Cbc、Cbe和Cce。 基極端子的交流電壓為vi,集電極端子的交流電壓為-vi*A,因此Cbc兩端電壓為vi-( -vi*A )=（1 A）vi。為此，在Cbc上流動(dòng)的電流只是在Cbc上加vi的（1 A）倍（因?yàn)榧恿耍? A）vi的電壓）。但是在基極來(lái)看Cbc時(shí)，他被放大了1 A倍，這就是密勒效應(yīng)！ 這也就是說(shuō)，晶體管的輸入電容為（1 A）Cbc和Cbe之和，而這個(gè)輸入電容和rb構(gòu)成了一個(gè)RC電路，因此在高頻范圍內(nèi)導(dǎo)致電路的放大倍數(shù)下降！ 擴(kuò)展共射級(jí)放大電路的幅頻特性 擴(kuò)展共射級(jí)放大電路的幅頻特性也就是提高高頻下三極管的放大倍數(shù)。 如果我們簡(jiǎn)單的變更Rc，Re的比值，就又會(huì)改變?nèi)龢O管的靜態(tài)工作點(diǎn)，得不償失,這種方法不可取！ 我們采取電容在高頻交流電的作用下短路的原理方法來(lái)提高放大倍數(shù)！ 提高交流放大倍數(shù)的方法 本文轉(zhuǎn)載自：何雪濤硬件設(shè)計(jì) 轉(zhuǎn)載地址： 聲明：本文為轉(zhuǎn)載文章，轉(zhuǎn)載此文目的在于傳遞更多信息，版權(quán)歸原作者所有，如涉及侵權(quán)，請(qǐng)聯(lián)系小編郵箱： 進(jìn)行處理。 (mbbeetchina)