超導薄膜的微觀不均勻性（顆粒度）是影響其宏觀性能的關鍵因素。在接近臨界溫度（T??）時，傳統(tǒng)四探針法常觀測到異常電阻峰，這一現(xiàn)象長期被誤認為材料本征特性。然而，研究表明，此類異?？赡茉从诔瑢?shù)的局部差異（如T??和ΔT??的非均勻分布）導致的電流重分布效應。本文通過構建非局域四探針模型，結合實驗與磁場調控，系統(tǒng)解析了電阻峰的物理起源，揭示了超導顆粒度的動態(tài)響應機制。研究中采用Xfilm埃利四探針方阻儀對NbN薄膜進行全自動多點掃描，其高精度與快速材料表征能力為超導薄膜的精準分析提供了技術支撐。

四探針非局域測量模型

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非局域四探針兩種接觸配置（A和B）及其等效電路

等效電路構建：

• 區(qū)域劃分：將正方形超導薄膜劃分為四個獨立電阻區(qū)域（編號12、13、24、34），各區(qū)域電阻服從溫度依賴關系R(T)?=?R???[1?+?tanh((T???T??)/ΔT??)]。
• 非局域電阻計算：通過基爾霍夫定律推導配置A（R??(T)）和B（R??(T)）的電阻表達式，揭示電流路徑對局部超導參數(shù)的敏感性。

模擬結果與機制分析：

• 單區(qū)域參數(shù)差異：

不同場景下計算的電阻-溫度特性曲線（A和B配置）當區(qū)域24的轉變寬度（ΔT??2??=?0.1T??）顯著大于其他區(qū)域時（ΔT???=?0.01T??），電流優(yōu)先流經低阻路徑，導致T??附近出現(xiàn)電阻峰； 若區(qū)域24的T??偏高（T??2??=?1.05T??），其提前進入超導態(tài)迫使電流繞行，進一步放大電阻峰。

• 多區(qū)域協(xié)同效應：

多區(qū)域參數(shù)差異對電阻-溫度曲線的影響多個區(qū)域的T??或ΔT??差異可導致類“再入超導”行為，突顯顆粒度對全局電阻的動態(tài)調控能力。

NbN薄膜的制備與電阻行為驗證

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• 樣品制備與表征：

工藝細節(jié)：采用脈沖激光沉積（PLD）在Al?O?襯底上生長50 nm NbN薄膜，緩沖層為50 nm AlN； 測量系統(tǒng)：物理性質測量系統(tǒng)（PPMS）在1.9–300 K范圍內獲取電阻-溫度曲線。

• 實驗結果：

50 nm厚NbN薄膜的實驗數(shù)據與數(shù)值擬合（零磁場）?

• 零磁場下非局域測量：

配置A/B顯示顯著電阻峰（峰值較正常態(tài)高10–20%），而共線配置（電壓探針位于電流路徑內）無此現(xiàn)象； 參數(shù)擬合表明，局部T??差異（13.6–14.1 K）與ΔT??波動（0.25–0.35 K）是電阻峰的主因。

磁場效應：顆粒度的抑制與調控

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• 垂直磁場（B?⊥?=?6 T）的作用：

垂直磁場（B?⊥?=?6 T）下的實驗數(shù)據與擬合現(xiàn)象：所有區(qū)域T??趨同（11.5 K），電阻峰消失，曲線趨于平滑； 機制：磁場誘導渦旋穿透，破壞大尺度超導疇，抑制顆粒度，實現(xiàn)全局均勻化。

• 平行磁場（B?∥?=?6 T）的響應：

平行磁場（B?∥?=?6 T）下的實驗數(shù)據與擬合現(xiàn)象：局部T??差異保留（11.5–11.8 K），電阻峰重現(xiàn)； 機制：平行磁場主要影響自旋自由度（Zeeman效應），對軌道耦合作用微弱，顆粒度未被完全消除。 非局域四探針法通過電流路徑敏感性，可高效探測超導薄膜的顆粒度，異常電阻峰本質為電流重分布的假象；垂直磁場通過渦旋穿透抑制顆粒度，平行磁場則保留局部不均勻性，二者共同揭示超導疇的動態(tài)競爭機制；

Xfilm埃利四探針方阻儀

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Xfilm埃利四探針方阻儀用于測量薄層電阻（方阻）或電阻率，可以對最大230mm 樣品進行快速、自動的掃描， 獲得樣品不同位置的方阻/電阻率分布信息。

• 超高測量范圍，測量1mΩ~100MΩ
• 高精密測量，動態(tài)重復性可達0.2%
• 全自動多點掃描，多種預設方案亦可自定義調節(jié)
  
• 快速材料表征，可自動執(zhí)行校正因子計算

Xfilm埃利四探針方阻儀憑借其全自動掃描與高動態(tài)重復性，在超導薄膜的電阻分布表征中展現(xiàn)出顯著優(yōu)勢。本研究通過非局域四探針法揭示了超導顆粒度對電阻峰的調控機制，并驗證了磁場對超導疇結構的動態(tài)影響。

原文參考：《Probing superconducting granularity using nonlocal four-probe measurements》

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